用于本实验的ABNS是基于回旋加速器的加速器，当撞击铍靶时会产生质子，该质子的能量为20 MeV，最大电子束电流为150μA，产生高能中子。为了修改BNCT目的中子谱（即产生高热中子通量），使用了慢化剂材料（铅和重水的组合）来降低高能中子的速度。石墨反射器用于增加热中子通量，铅和铋材料的组合用于降低伽马射线剂量率。为了进一步增加测量位置的热中子通量，在辐照室内放置了一个圆柱形平台。如图所示，该平台由聚甲基丙烯酸甲酯（PMMA）材料组成，内部充满水。图1和图2。较小的圆柱体（最靠近束口）的直径为10厘米，厚度为2.5厘米，较大的圆柱体的直径为30厘米，厚度为2.5厘米。PMMA的厚度为2毫米。

　　经加速器基BNCT源在QSC处照射1小时后，传递到直径为1μm的组织的吸收剂量为1.31±0.02 Gy（不包括由伽马射线产生的二次电子）。用TEPC测量的吸收剂量与PHITS模拟结果非常吻合。PHITS模拟显示了每种成分对递送至组织的总剂量的贡献。使用PHITS将伽马射线释放的吸收剂量成分模拟为1.75±0.05 Gy。一些研究人员进行的一项研究。比较了用于临床BNCT的基于加速器和基于反应堆的中子源之间的特性。这项研究表明，自由空气伽马射线剂量率为0.5–0.6 Gy/h。发现这项研究的伽马射线剂量率明显更高。这是因为QSC的ABNS已被修改以产生高通量的热中子，用于生物学实验和基础研究。为了产生高的热中子通量，必须使用减速器来减慢从靶产生的高能中子。大量的慢化剂材料会产生大量的伽马射线。

　　使用方程发现结果是比3.2。可以通过以下事实来解释：RBE计算中不包括低于25 keV/μm的事件，因为低于此阈值的事件无法与检测器噪声区分开，从而导致更高的RBE。为了验证这一点，使用PHITS模拟的光谱积分为0.01到1000 keV/μm（即包括低能粒子的事件），RBE计算为3.0±0.1，与报告值相似的3.2。将QNS上ABNS的RBE与采用类似方法的其他几项研究进行了比较。使用TEPC模拟直径为1μm的位置测得的平均剂量线性能量显示出与Coyne计算的值相似的能量依赖性。

　　如其他科学家使用单响应函数确定RBE是在不同中心之间进行比对的合适方法。然而，RBE不仅取决于线性能量，还取决于许多其他因素，例如剂量，剂量率，细胞的α/β比和终点。因此，使用加权响应函数计算出的这些RBE值可用于表征中子束的辐射质量；但是，它们不能用于临床目的。在低剂量下，此单响应函数可用于估计RBE，因为单磁道是主要事件。但是，在临床相关剂量下，多事件能量沉积会增加，因此必须根据单事件光谱计算多事件光谱。从低剂量RBE计算高剂量RBE的一种方法是使用标准线性二次模型。使用来自存活实验信息来计算光子isoeffective剂量的更现实的方法也可以是临床上合适的。

　　用于该实验的测量系统无法准确评估伽玛射线事件。从PHITS模拟中，伽马射线分量很重要，在量化光束的辐射质量和特性时不应忽略。由于时间限制以及QSC设备的有限访问和供应，无法在实验过程中降低高电子噪声。将来，将需要减少系统中的电子噪声，以准确地测量和评估伽马射线事件。